［K］e、［K′］e扩展成N0阶方阵，［A］e、［P］s扩展成N
e
阶列阵后再
加以合并，强力磁力棒，便可得到整个D域内变分问题的具体表达式。
式中［K］为扩展后的［K］e和［K′］e合并而成。
这样，我们已将变分问题（5）转化成多元函数极值问题
式（21）。根据函数极值理论，极值存在的必要条件为
J
Ai
=0 （i=1，2，…，N0）
13一章 磁选理论
实验室螺线管磁体示意见图4。有关计算数据如下：内半径
a1=2.1cm，外半径 a2=10cm，强力磁力棒工厂，线圈高 δ =18cm，强力磁力棒批发，总匝数 N=
2708匝，强力磁力棒直销，充填率λ =0.65。螺线管采用电工纯铁铠装，铁铠厚度
为1.5cm。计算时三角剖分步长为0.1cm。
按照上述的原理和步骤，分别计算电流密度 ρ 为 223.8，
191.0，159.0，127.0，95.5，63.7A/cm
2
时该螺线管内腔的场强
分布，求得分选腔中点（场强最-大点）的场强值，见表1和图5
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