另外，在半径为b的聚磁介质上捕收的颗粒，受到流体剪应
的作用，当颗粒半径a小于边界层厚度时，由剪应力所决定的
能为
中：ρ、η———流体密度和黏度；
v———流体运动速度；
x———颗粒与聚磁介质表面间距离；
θ———流体流动方向与介质剪应力间夹角。
在微细粒高梯度磁选体系的这些复杂的相互作用中，除铁不锈钢磁棒，要捕收
磁性颗粒和非磁性颗粒的相互作用总势能可用式（1）+（2）表
；磁性颗粒之间的相互作用总势能可用式（1）+（3）+（4）表
；非磁性颗粒间的作用总势能可用式（1）+（3）表示；而磁性颗
与介质作用的相互作用总势能可用式（5）+（6）+（7）+（8）表
。这些相互作用的势能对高梯度磁选的分选效率起着重要作
，调节和控制它们是强化高梯度磁选的有效途径，而这要通过
化矿浆性质来实现。
由表2可知，理论计算值与实测值的相对误差在0.15% 耀
.88%之间。考虑到测量仪表本身精度及测定中的系统误差，可
认为，理论值与实测值是吻合得很好。
5 结 语
（1）在进行铠装螺线管磁系设计时，不锈钢磁棒价格，可采用有限元法及预估
算法，不锈钢磁棒，精-确地计算螺线管内腔中点场强及其他各点场强，并由
可确定该磁系的漏磁系数σ，不锈钢磁棒批发，进而进行磁势的设计计算。
（2）对实测的计算结果表明，当导线规格和螺线管几何尺寸
变且铁铠未达饱和时，漏磁系数σ为一常数，与电流密度或磁
的大小无关。
（3）实测结果表明，理论计算值与实测值吻合，说明采用有
元法进行铠装螺线管磁系的漏磁系数计算是可行的。
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