一般铁磁性物质如磁铁矿等，从宏观结构来看，都是由磁畴
成。磁畴内电子自旋磁矩取向一致，即自发磁化；而各个磁畴
磁矩是指向易磁化方向［图2（a）］，使整个铁磁体不显宏观的
性。当铁磁体置于磁场中被磁化时，各个磁畴的磁矩沿外磁场
向取向［图2（b）］。这相当于许多平行排列的小磁铁。我们知
，两个平行排列的条形磁铁，由于同性极相斥，除铁不锈钢磁棒，它们是不稳定
，不锈钢磁棒批发，力图达到反平行排列。铁磁体内各平行排列的磁畴间与条形
铁相似。但由于每一排磁畴都是首尾相接，常德不锈钢磁棒，即异性极相吸引
处于中间部分的磁畴保持稳定状态；但是处于两边的磁畴由于
有首或尾与其他磁畴相吸，结果未与其他磁畴联结的那一端便
性相斥，使磁矩取向分散［图2（b）］。这就减弱整个铁磁体的
化强度，也就等于削弱了外磁场的作用；外磁场被削弱的部分
为消磁场H消。使铁磁体保持最后磁化状态的磁场称为内磁场
有效磁场。
对于矩形钢毛，当将其轴向垂直于磁场方向置于磁场中并研
究其中间区段的磁场特性时，可以忽略其两端的边缘效应而将问
题理想化为两维场进行研究。
有限差分法原则上是用于求解闭合场域内函数数值解的方
法
［4］
。由于钢毛对周围磁场的影响从理论上说可涉及无穷远，因
而所论场域应是无穷大的非闭合场域；为了对所研究的问题进行
有限差分运算，须先合理地给定闭合边界并确定边界条件。
图1 场域边界确定图
现以单丝介质为例进行研究。
对于图 1所示的单丝介质，abcd
为其横切面，不锈钢磁棒报价，在其周围对称地取
定足够大的场域边界 ABCD，使磁
化后的 abcd对周界 ABCD及其以
外区域的影响变得很小以致可以
忽略。此时，ABCD周界上及其外
部区域的磁场已接近均匀的背景
磁场 B0。于是，周界 ABCD上的
边界条件可分段给出为
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