由表2可知，理论计算值与实测值的相对误差在0.15% 耀
.88%之间。考虑到测量仪表本身精度及测定中的系统误差，强力永磁棒价钱，可
认为，理论值与实测值是吻合得很好。
5 结 语
（1）在进行铠装螺线管磁系设计时，可采用有限元法及预估
算法，精-确地计算螺线管内腔中点场强及其他各点场强，并由
可确定该磁系的漏磁系数σ，强力永磁棒报价，进而进行磁势的设计计算。
（2）对实测的计算结果表明，当导线规格和螺线管几何尺寸
变且铁铠未达饱和时，漏磁系数σ为一常数，强力永磁棒价格，与电流密度或磁
的大小无关。
（3）实测结果表明，上饶强力永磁棒，理论计算值与实测值吻合，说明采用有
元法进行铠装螺线管磁系的漏磁系数计算是可行的。
在多丝情况下，由于钢毛间的相互影响，钢毛周围的磁场特
将发生变化。图9表示切面为150μm×50μm的两根钢毛在
方向相距l（μm）时，其间 By
dBy
dy
的变化。由图中曲线看出的
互影响造成钢毛表面的磁场磁力较高，而中间区域较小；当 l
=200μm时，其效应与单丝介质基本相同，钢毛间的相互影响已
可忽略。
上面讨论了单丝介质的几何尺寸效应和形状效应。由求解过
可知，上述结论只适用于钢毛未达磁饱和时的情况。由于钢毛
和磁化后，其磁场梯度不再随 B0的升高而增大，因而钢毛在
场中的效应将与未饱和时有所不同。
在多丝情况下，由于钢毛间的相互影响，钢毛周围的磁场特
将发生变化。图9表示切面为150μm×50μm的两根钢毛在
方向相距l（μm）时，其间 By
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的变化。由图中曲线看出的
互影响造成钢毛表面的磁场磁力较高，而中间区域较小；当 l
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