[K]e、[K′]e扩展成N0阶方阵,[A]e、[P]s扩展成N
e
阶列阵后再
加以合并,便可得到整个D域内变分问题的具体表达式。
式中[K]为扩展后的[K]e和[K′]e合并而成。
这样,我们已将变分问题(5)转化成多元函数极值问题
式(21)。根据函数极值理论,极值存在的必要条件为
J
Ai
=0 (i=1,强力永磁棒厂家,2,…,N0)
13一章 磁选理论
在进行周期式螺线管高梯度磁选机设计时,关键问题是铠装
线管磁系的设计。目前,强力永磁棒,设计者都采用(1)式来确定磁势,即
需的安匝数。
式中:H———设计要求的场强;
δ———分选空间高度;
σ———漏磁系数。
该公式是由无限长螺线管场强计算公式演变而来。对无限长
螺线管,强力永磁棒批发,其内腔场强由(2)式确定
H=0.4πIn (2)
式中:n———沿螺线管轴向单位长度的线圈匝数。
n=N/δ,将此关系式代入(2)式,并在式(2)右端乘以 σ,便
可得(1)式。由于实际设计的螺线管并非无限长,铁铠消耗部分
磁势及漏磁的存在,按(2)式计算,场强偏高,亦即磁势偏低。
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